流函数编辑本段回目录
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流体力学中同连续性方程相联系的一个标量函数，它在流体平面运动和轴对称运动中有重要应用。不可压缩流体和定常可压缩流体的连续性方程可写成：
对于不可压缩流体，流函数具有下列四个性质：①Ψ可加上任一常数而不影响对流体的运动的描述。②Ψ为常数的曲面是流面。③在Oxy平面上或θ＝π/2的平面上取一曲线弧AB,则通过以AB为底、高为单位的曲面(平面情形)或通过以AB为母线的旋转曲面(轴对称情形)的流量Q与流函数在A、B两点上的值ΨA和ΨB之间存在如下关系： 式中ν＝0和ν＝1分别对应于平面和轴对称情形。④在单联通区域内若不存在源、汇（见源流、汇流），则流函数Ψ是单值函数。若单联通区域内有源、汇或在多联通区域内，则Ψ一般是多值函数。
如果不可压缩流体的运动是无旋的， 则墷×＝0。在直角坐标系中无旋条件给出，由此推出，流函数Ψ满足拉普拉斯方程ΔΨ＝0， 因而是调和函数。在柱坐标系和球坐标系中，无旋条件要求：
墷·(ρν)=0， (1)
式中为速度矢量;ρ为流体密度；ν＝0和ν＝1分别对应于不可压缩流体和定常可压缩流体情形。 由方程(1)容易看到存在着矢势B，使下式成立：ρν=墷×B， (2)
式中B称为广义流函数。在平面运动和轴对称运动这两种特殊情形下，B只有一个非零分量,如果引进流函数将带来以一个函数代替两个速度分量函数的好处。在平面运动情形下，连续性方程在直角坐标系中可以写成如下的形式：，
式中u、v为速度矢量在x、y轴方向上的分量。由此推出存在流函数Ψ，使得：。
显然，此时有B＝(0，0，Ψ)，Ψ称为平面运动的流函数。在轴对称运动中,取柱坐标系(r，嗞，z)和球坐标系(r，嗞，θ)，连续性方程可分别写为：
(3)
； （柱坐标）
。（球坐标）
容易验证，此时矢势具有下列形式：
对于不可压缩流体，流函数具有下列四个性质：①Ψ可加上任一常数而不影响对流体的运动的描述。②Ψ为常数的曲面是流面。③在Oxy平面上或θ＝π/2的平面上取一曲线弧AB,则通过以AB为底、高为单位的曲面(平面情形)或通过以AB为母线的旋转曲面(轴对称情形)的流量Q与流函数在A、B两点上的值ΨA和ΨB之间存在如下关系： 式中ν＝0和ν＝1分别对应于平面和轴对称情形。④在单联通区域内若不存在源、汇（见源流、汇流），则流函数Ψ是单值函数。若单联通区域内有源、汇或在多联通区域内，则Ψ一般是多值函数。
如果不可压缩流体的运动是无旋的， 则墷×＝0。在直角坐标系中无旋条件给出，由此推出，流函数Ψ满足拉普拉斯方程ΔΨ＝0， 因而是调和函数。在柱坐标系和球坐标系中，无旋条件要求：
, （柱坐标）
, （球坐标）
于是Ψ满足下列方程：D2Ψ＝0，
式中D2为广义斯托克斯算符，它在柱坐标系和球坐标系中的表达式分别为：， （柱坐标）
。 （球坐标）
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